陶瓷气体放电管 GDT - BA201N 是一种用于过电压保护的电子元件。以下是它的相关信息：
工作原理：陶瓷气体放电管内部由两个或多个带间隙的金属电极，充以惰性气体氩气、氖气等构成，并采用陶瓷密闭封装。当加到两电极端的电压达到使气体放电管内的气体击穿时，气体放电管开始放电，由高阻抗变成低阻抗，使浪涌电压迅速短路至接近零电压，并将过电流释放入地，从而对后续电路起到保护作用。当浪涌电压消失后，陶瓷气体放电管熄灭恢复到高阻抗状态，等待下一次动作。
主要参数
直流放电电压：在上升陡度低于 100V/s 的电压作用下，放电管开始放电的平均电压值。不同型号的陶瓷气体放电管直流放电电压不同，一般有一个范围，如常见的陶瓷气体放电管直流放电电压范围可能在 70V - 6000V 等，GDT - BA201N 的直流放电电压需参考具体产品规格书，通常会给出一个标称值及允许的偏差范围。
冲击放电电压：在具有规定上升陡度的暂态电压脉冲作用下，放电管开始放电的电压值。由于放电管的响应时间或动作时延与电压脉冲的上升陡度有关，对于不同的上升陡度，放电管的冲击放电电压是不相同的。
工频耐受电流：放电管通过工频电流 5 次，使管子的直流放电电压及绝缘电阻无明显变化的最大电流。当应用于一些交流供电线路或易于受到供电线路感应作用的通讯线路上时，应注意放电管的工频耐受问题。
冲击耐受电流：将放电管通过规定波形和规定次数的脉冲电流，使其直流放电电压和绝缘电阻不会发生明显变化的最大值电流峰值称为管子的冲击耐受电流。这一参数总是在一定波形和一定通流次数下给出的，制造厂常给出在 8/20μs 波形下通流 10 次的冲击耐受电流，也有给出在 10/1000μs 波形下通流 300 次的冲击耐受电流。
绝缘电阻和极间电容：陶瓷气体放电管的绝缘电阻很大，初始值一般约为数千兆欧，在使用过程中绝缘电阻值会降低。极间寄生电容很小，两极放电管的极间电容一般在 1pF - 5pF 范围，且在很宽的频度范围内保持近似不变，同型号放电管的极间电容值分散性很小。
产品特点
通流量大：能承受高达数百千安培的浪涌电流冲击，可将雷电流等大电流泄放入地，保护电路免受大电流冲击损坏。
极间电容小：多数 GDT 结电容小于 2pF，特大通流量 GDT 结电容在十几到几十 pF，对高频信号线路的影响小，适合用于高频电路的防雷保护。
绝缘阻抗高：普遍在 1GΩ 以上，不易老化，可靠性高，在正常工作电压下，几乎不导通，对电路正常工作影响极小。
应用领域
电源线路保护：用于交直流电源的防雷保护，可将电源线路上的雷电浪涌等过电压、过电流泄放掉，保护电源及连接的设备。
信号线路保护：适用于各类通讯网络的信号保护，如电话、传真机、网线、移动通讯设备等，防止信号线路受到雷击等瞬态过电压的干扰和损坏。
在实际应用中，陶瓷气体放电管 GDT - BA201N 通常与压敏电阻、TVS 瞬态抑制二极管等其他保护元件配合使用，以实现更完善的过电压保护功能。
